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高等数学
第七章 多元函数积分学
理解:通量与散度
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2025-04-22 17:33
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理解:通量与散度
## 通量 想象水流以速度$v$通过面积是$S$的管道,那么$\Delta t$内通过的水流量就是$V=vS\Delta t$, 现在把管子开口倾斜,通过的水流量是$V=vS \cos \theta \Delta t$, 关注两个极端情况: (1)$\theta=0$,此时水流量最大 (2)$\theta=\frac{\pi}{2}$, 也管口和水流平行,此时流量为零 {width=400px} 仔细观察 $V=vS \cos \theta \Delta t$ ①如果你这样打括号$V=v (S \cos \theta) \Delta t$, 他的意义是水流速度不变,而通过得面积为有效面积。 ②如果你这样打括号$V=(v \cos \theta ) S \Delta t$, 他的意义是面积不变,但是水流速度分解为垂直截面的速度和平行截面的速度。 这两个理解都对,所以他们的结果是一样的。 现在我们对上面写成向量的形式: {width=300px} 设 $\vec{F}$ 表示流体的速度,$t$ 表示时间 ,$\vec{n}$ 表示平面微元的法向量。 $\vec{F} \Delta t$ 表示 $\Delta t$ 时间里通过的流量。 通过橘色 $\Delta S$ 区域的流量就是 $$ \frac{\vec{F} \cdot \vec{n} \Delta t \Delta s}{\Delta t}=\vec{F} \cdot \vec{n} \Delta s $$ 上面是一个“单位微元”通过的流量大小,要计算通过整个面积的流量,只要进行二重积分即可,上面图形是规则的,如果是任意一个弯曲面呢?为此我们还要引入一个法向量。 ### 法向量 在一个曲面上,取一个面积元,当这个面积非常小时,这个面积可以近似看成平面。既然是平面,就能找到一条直线和这个平面垂直,这个直线就是法线,我们给他一个更专业的名字:法向量。表示他处了有大小还要有方向,如下图  ### 通量的数学定义 有了向量$A$、任意一个面积$S$,还有一个法向量$n$,我们就把 $$ \boxed{ \iint_{\Sigma} A \cdot n d S } $$ 称为向量场 $A$ 通过曲面 $\Sigma$ 向着指定侧的通量(或流量). {width=200px} 上面采用向量给出,如果转换为标量则可以叙述为 给定一向量场 $\boldsymbol{A}(x, y, z)=P(x, y, z) i+Q(x, y, z) j+R(x, y, z) k$, 其中函数 $P(x, y, z) 、 Q(x, y, z) 、 R(x, y, z)$ 具有一阶连续偏导数, 曲面$\Sigma$为场内的一片有向光滑曲面, $n$ 为$\Sigma$ 上的某一 $M(x, y, z)$ 处的单位法向量。对面积的曲面积分: $$ \iint_{\Sigma} \vec{A} \bullet \vec{n} d S=\iint_{\Sigma} P d y d z+Q d x d z+R d x d y $$ 称为向量场 $A$ 通过有向曲面 $\Sigma$ 的通量 ### 通量的物理解释 我们知道磁场对通电导线有作用力,并从这个现象入手定义了物理量——磁感应强度B。安培在研究磁场与电流的相互作用方面作出了杰出的贡献,为了纪念他,人们把通电导线在磁场中受的力称为安培力(Ampère force),把电流的单位定为安培,详见[此处](https://kb.kmath.cn/kbase/detail.aspx?id=1003) {width=200px} 上图如果进行简化,可以得到下面的方式:磁场垂直向下,电流从纸面向内,则有安倍力向左,如下图 {width=200px} 在高中物理我们学过,垂直于磁场 $B$ 的方向放置的长为 $l$ 的一段导线,当通过的电流为I时,它所受的安培力F为 $ F=IlB$ 现在我们让导线倾斜 {width=200px} 此时磁通量B可以分解为平行于导线的磁通量$B_{//}$和垂直于导线的磁通量$B_{\perp}$ ,而平行于导线的磁通量$B_{//}$ 并不产生安倍力,只有垂直于导线的磁通量$B_{\perp}$产生安倍力。 换句话说,只有垂直的磁通量$B_{\perp}$是有效的。“正如山不转水转一样”,上面是面积不变,而让磁通量改变。但是,我们可以换一个角度,磁通量不变,而让面积分解,如下:虽然磁通量通过面积$S$,但是真正有效的面积是$S'$ {width=280px} 理解了上面的概念后,再看通量的定义:$n$ 为$\Sigma$ 上的某一 $M(x, y, z)$ 处的单位法向量。为什么使用法向量,因为通过法向量才算是“有效的面积”。 如下图,一个向量$F$在法向量$n$ 的投影,正是向量的点积的意义,所以可以直接使用$\boldsymbol{F \cdot n}$ , 向量点积的意义如果你忘记了,请点击 [向量点积](https://kb.kmath.cn/kbase/detail.aspx?id=167) {width=300px} > 通量通俗解释就是单位时间内,通过**有效面积**的流量。 ## 通量的通俗理解-生活实例角度 **流水场景** 把水流想象成一个向量场,其中每一点的向量表示水流在该点的速度和方向。现在有一个假想的平面(比如一张无限大的薄塑料片)放在水流中。 • 正通量:如果水流的方向大多是从平面的上方指向下方穿过这个平面,就好像有很多水不断地从平面的一侧流到另一侧,那么就说通过这个平面的水的通量是正的。这就好比在一个下雨天,你拿着一个向上开口的盆子接雨水,雨水不断地落入盆中,此时雨水通过盆子这个“平面”的通量就是正的。 • 负通量:若水流的方向主要是从平面的下方指向上方穿过平面,即水是从平面的另一侧流向我们所关注的这一侧,那么通过该平面的水的通量就是负的。例如,你拿着一个向下开口的容器放在水流中,水会从这个容器中流出,此时水通过容器这个“平面”的通量就是负的。 • 零通量:当水流垂直穿过平面,且平面两侧的水流量大小相等、方向相反时,通过平面的净通量为零。就像在一个封闭的环形管道中,水稳定流动,管道中间有一个垂直于水流方向的薄板,水均匀地从薄板两侧流过,薄板两侧的水流量相同,那么水通过薄板的通量就是零。 **电通量场景** 把电场想象成是由无数条电力线组成的,电力线的方向表示电场的方向。假设有一个封闭的曲面(比如一个气球表面)放在电场中。 • 正通量:如果从封闭曲面内部发出的电力线多于进入曲面的电力线,就好像有很多“电场力”从曲面内部向外扩散,那么通过这个封闭曲面的电通量就是正的。例如,在一个正点电荷周围,电场线是从正电荷向四周发散的,当我们用一个封闭球面把这个正点电荷包围起来时,通过这个球面的电通量就是正的。 • 负通量:若进入封闭曲面的电力线多于从曲面内部发出的电力线,即有更多的“电场力”进入曲面,那么通过该封闭曲面的电通量就是负的。比如在一个负点电荷周围,电场线是指向负电荷的,当用封闭球面把负点电荷包围起来时,通过这个球面的电通量就是负的。 • 零通量:当封闭曲面内没有电荷,且进入曲面的电力线和从曲面发出的电力线数量相等时,通过封闭曲面的电通量为零。就像在一个均匀电场中放置一个不带电的封闭导体壳,电场线穿过导体壳,但进入和穿出的电力线数量相同,此时通过导体壳的电通量为零。 **数学定义角度** 在数学上,对于向量场 $\vec{F}(x,y,z)=P(x,y,z)\vec{i} + Q(x,y,z)\vec{j}+R(x,y,z)\vec{k}$,通量分为平面通量和空间通量。 **平面通量** 设 $\vec{F}$ 是一个二维向量场,$C$ 是平面上的光滑曲线,规定曲线 $C$ 的方向,那么向量场 $\vec{F}$ 通过曲线 $C$ 的通量 $\varPhi$ 定义为 $\varPhi=\int_{C}\vec{F}\cdot\vec{n}ds$,其中 $\vec{n}$ 是曲线 $C$ 的单位法向量,$ds$ 是曲线弧长微元。从直观上看,$\vec{F}\cdot\vec{n}$ 表示向量场 $\vec{F}$ 在法向量 $\vec{n}$ 方向上的分量,对它沿着曲线 $C$ 积分,就是在计算向量场通过曲线 $C$ 的总量。 **空间通量** 对于三维向量场 $\vec{F}$,设 $\varSigma$ 是空间中的一个光滑曲面,规定曲面 $\varSigma$ 的方向(即法向量的指向),则向量场 $\vec{F}$ 通过曲面 $\varSigma$ 的通量 $\varPhi$ 定义为 $\varPhi=\iint_{\varSigma}\vec{F}\cdot\vec{n}dS$,其中 $\vec{n}$ 是曲面 $\varSigma$ 的单位法向量,$dS$ 是曲面面积微元。这里 $\vec{F}\cdot\vec{n}$ 是向量场 $\vec{F}$ 在法向量 $\vec{n}$ 方向上的投影,对它在整个曲面 $\varSigma$ 上积分,就得到了向量场通过曲面 $\varSigma$ 的通量。当 $\varSigma$ 是封闭曲面时,通常规定其外法向量为正方向。 ## 散度 散度是高等数学中向量分析里的一个重要概念,下面从生活实例、物理意义和数学定义几个方面来通俗解释散度。 **生活实例角度** 想象你站在一个十字路口,周围有很多条小路,人们在这些小路上行走。现在把人们行走的方向想象成向量场(向量场可以理解为空间中每一点都对应一个向量的场),而十字路口就是空间中的一个点。 • 散度为正的情况:如果在这个十字路口,不断有人从四面八方的小路汇聚过来,然后又从这个路口向其他方向散开,并且散开的人比汇聚过来的人多,那么就可以说这个点有“向外发散”的趋势。在向量场里,这个点对应的散度就是正的。例如,在一个热源周围,热量会从热源向四周扩散,热源这个点就相当于上述十字路口,热流形成的向量场中,热源处的散度为正。 • 散度为负的情况:反过来,如果不断有人从其他地方朝着这个十字路口聚集过来,并且离开这个路口的人比到达的人少,那么这个点就有“向内汇聚”的趋势,对应的散度就是负的。比如在一个排水口处,水会从四面八方流向排水口,排水口这个点在水流形成的向量场中,散度就是负的。 • 散度为零的情况:如果到达十字路口的人数和从十字路口离开的人数大致相等,那么这个点既没有明显的“向外发散”,也没有明显的“向内汇聚”,此时这个点对应的散度就是零。例如,在一个封闭的环形管道中,流体稳定流动时,管道内任意一点处流入和流出的流体量相同,该点处向量场的散度为零。 **物理意义角度** 在物理学中,散度有着广泛的应用,它与流体的流动、电场等密切相关。 • 流体中的散度:在流体力学里,向量场可以表示流体的速度场。散度描述了流体在某一点处的“源”或“汇”的强度。如果某点的散度大于零,意味着该点是一个“源”,流体从这里不断产生并向外流出;如果散度小于零,该点就是一个“汇”,流体不断向这里汇聚;散度等于零表示流体在该点既没有产生也没有消失,是连续流动的。 • 电场中的散度:在电磁学中,高斯定律表明电场的散度与电荷密度有关。电荷可以看作是电场的“源”,正电荷是“源”,负电荷是“汇”。在空间中某一点处,如果存在正电荷,那么该点电场的散度大于零,电场线从正电荷向外发散;如果存在负电荷,该点电场的散度小于零,电场线向负电荷汇聚;如果没有电荷,电场的散度为零。 ## 散度的定义 设向量场 $\vec{F}(x,y,z) = P(x,y,z)\vec{i} + Q(x,y,z)\vec{j} + R(x,y,z)\vec{k}$,其中 $P$、$Q$、$R$ 是关于 $x$、$y$、$z$ 的函数,$\vec{i}$、$\vec{j}$、$\vec{k}$ 分别是 $x$、$y$、$z$ 轴正方向的单位向量。向量场 $\vec{F}$ 在点 $(x,y,z)$ 处的散度记为 $\text{div}\vec{F}$ 或 $\nabla\cdot\vec{F}$,其计算公式为: $$ \text{div}\vec{F}=\nabla\cdot\vec{F}=\frac{\partial P}{\partial x}+\frac{\partial Q}{\partial y}+\frac{\partial R}{\partial z} $$ 从数学计算的角度来看,**散度就是向量场的三个分量 $P$、$Q$、$R$ 分别对各自变量求偏导数后相加的结果** 它反映了向量场在各个方向上的变化情况综合起来所产生的“发散”或“汇聚”效应。如果这个和大于零,说明向量场在该点总体上有向外发散的趋势;如果小于零,有向内汇聚的趋势;如果等于零,则没有明显的发散或汇聚现象。 > 重要结论:散度$\operatorname{div} v (M)$的意义: 在这里可看做稳定流动的不可压缩流体在点 $M$ 的源头强度. 在 $\operatorname{div} v (M)>0$的点处, 流体从该点向外发散, 表示流体在该点处有正源; 在 $\operatorname{div} v(M)<0$ 的点处, 流体向该点汇聚,表示流体在该点处有吸收流体的负源(又称为汇或洞);在 $\operatorname{div} v (M)=0$的点处, 表示流体在该点处无源. ## 散度的推导 考虑在向量场里,通过一个“立方体”得流量。为此在立方体上取一个“立方体微元”,如下图  为方便研究,把上面立方体微元进行了**无限的放大**。 因为一个向量场可以分解为$i,j,k$三个维度,为了方便理解,这里先看$i$ 维度,即沿着$x$方向上,单位时间内通过的面积向量, 想象一下,水是均匀的从左向右流过立方体,则在$\Delta t$ 时间内,流过的体积为 $$ V= \Delta t \times \text{宽} \times \text{高}= \Delta t \cdot \Delta y \cdot \Delta z $$ {width=400px} 因为我们只考虑$i$ 方向, 即通过右侧有效面积是 $ \Delta y \cdot \Delta z $ ,因此结果是 $V=F1 \cdot (\Delta t \cdot \Delta y \cdot \Delta z) $ 除以 $\Delta t$,这样单位时间内流过右侧面积流量就是,即 $V=F1 \cdot ( \Delta y \cdot \Delta z)$ 这里$F1$可以认为是向量$F$的$i$分量, 因此在$\Delta t$内通过右平面的流量为 $$ V_{右平面}=F_1(x+\Delta x, y,z) \Delta y \Delta z ...① $$ 同样,通过左平面的流量为(注意方向向左) $$ V_{左平面}=F_1(x, y,z) \Delta y \Delta z ...② $$ 因为左平面的流量就是$F_1(x, y,z)$,不需要加$\Delta x$ 所以,总流量就是: $$ \boxed{ \Delta_V=V_{右平面}-V_{左平面}=F_i(x+\Delta x, y,z) \Delta y \Delta z -F_1(x, y,z) \Delta y \Delta z } $$ 把上式左右两端同除以$\Delta x$ 有 $$ \frac{V}{\Delta x} =\left[\frac{F_i(x+\Delta x, y, z)-F_1(x, y, z)}{\Delta x}\right] {\Delta x \Delta y \Delta z} $$ 可以发现左侧表示单位i方向体积变化,右侧正是 $\frac{\partial F_1}{\partial x} \Delta x \Delta y \Delta z$ 所以 $x$ 方向的流出量: $$ \frac{\partial F_1}{\partial x} \Delta x \Delta y \Delta z ...① $$ $y$ 方向的流出量: $$ \frac{\partial F_2}{\partial y} \Delta x \Delta y \Delta z ...② $$ $z$ 方向的流出量: $$ \frac{\partial F_3}{\partial z} \Delta x \Delta y \Delta z ... ③ $$ 单位盒子全部的流出量就是 ①+②+③: $$ \left(\frac{\partial F_1}{\partial x}+\frac{\partial F_2}{\partial y}+\frac{\partial F_3}{\partial z}\right) \Delta x \Delta y \Delta z $$ 再积分就得整个盒子全部的流出量就是散度,记做 $$ div F=\frac{\partial F_1}{\partial x}+\frac{\partial F_2}{\partial y}+\frac{\partial F_3}{\partial z} $$ ## 例题 `例`求向量场 $r=x \boldsymbol{i}+y \boldsymbol{j}+z \boldsymbol{k}$ 的通量 (1) 穿过圆雉 $x^2+y^2 \leq z^2(0 \leq z \leq h)$ 的底(向上); (2) 穿过此圆锥的侧表面(向外). 解 设 $S_1, S_2$ 及 $S$ 分别为此圆雉的面,侧面及全表面,则穿过全表面向外的通 量 $$ Q=\iint_{S^{\star}} r \cdot \mathbf{d} S=\iiint_V d i v r \mathrm{~d} v=3 \iiint_V \mathrm{~d} v=\pi h^3 . $$ (1) 穿过底面向上的流量为 $Q_1=\iint_{S^{+}} r \cdot \mathbf{d} S=\iint_{\substack{x^2+y^2 \leq z^2 \\+=h}} z \mathrm{~d} x \mathrm{~d} y=\iint_{x^2+y^2 \leq z^2} h \mathrm{~d} x \mathrm{~d} y=\pi h^3$. (2)穿过侧表面向外的流量为 $Q_2=Q-Q_1=0$.
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