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高中物理
第十四章 分子运动与热学
气体模型-玻璃管液封模型
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更新:
2024-12-19 16:54
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气体模型-玻璃管液封模型
1.气体实验定律及理想气体状态方程 理想气体状态方程: $\frac{p V}{T}=C$ $\frac{p_1 V_1}{T_1}=\frac{p_2 V_2}{T_2}\left\{\begin{array}{l}\text { 当 } T \text { 一定时, } p_1 V_1=p_2 V_2 \\ \text { 当 } p \text { 一定时, } \frac{V_1}{T_1}=\frac{V_2}{T_2} \\ \text { 当 } V \text { 一定时, } \frac{p_1}{T_1}=\frac{p_2}{T_2}\end{array}\right.$ 2.玻璃管液封模型 求液柱封闭的气体压强时,一般以液柱为研究对象分析受力、列平衡方程求解,要注意: (1)液体因重力产生的压强为p=ρgh(其中h为液体的竖直高度); (2)不要漏掉大气压强,同时又要平衡掉某些气体产生的压力; (3)有时注意应用连通器原理——连通器内静止的液体,同一液体在同一水平面上各处压强相等; (4)当液体为水银时,可灵活应用压强单位“cmHg”,使计算过程简捷. `例`如图所示,一粗细均匀、长度为L=1.0 m、导热性能良好的细玻璃管竖直放置,下端封闭,上端开口.长度为d=0.50 m的水银柱将长度为L0=0.50 m的空气柱(可视为理想气体)封闭在玻璃管底部,大气压强p0=75 cmHg,管内空气的初始温度为t0=27 ℃,热力学温度 与摄氏温度之间的关系为T=(t+273) K. (1)若缓慢升高管内气体的温度,当温度为T1时,管内水银恰好有一半溢出,求T1的大小;  (2)若保持管内空气温度不变,缓慢倾斜玻璃管,当玻璃管与水平面间的夹角为θ时,管内水银恰好有一半溢出,求sin θ的值. 解:(1)开始时封闭气体的压强为 $p_1=p_0+p_d=125 cmHg$ ,温度为 $T_0=\left(t_0+273\right) K =300 K$ , 当温度为 $T_1$ 时,管内水银恰好有一半溢出, 封闭气体的压强为 $p_2=p_0+\frac{1}{2} p_d=100 cmHg$, 根据理想气体状态方程可得 $\frac{p_1 L_0 S}{T_0}=\frac{p_2\left(L-\frac{d}{2}\right) S}{T_1}$, 解得 $T_1=360 K$. (2)当玻璃管与水平面间的夹角为 $\theta$ 时,管内水银恰好有一半溢出,此时封闭气体的压强为 $p_3=p_0+\frac{1}{2} p_6$ in $\theta$,根据玻意耳定律有 $p_3\left(L-\frac{d}{2}\right) S=p_1 L_0 S$, 解得 $\sin \theta=\frac{1}{3}$. `例`如图所示,竖直放置、导热性能良好的U形玻璃管截面均匀,左端开口,右端封闭,左右管内用长度分别为h1=5 cm、h2=10 cm的水银柱封闭两段气体a、b.气体a的长度La=15 cm,气体b的长度Lb=20 cm,最初环境温度T1=300 K时,两水银柱下表面齐平.现缓慢升高环境温度,直至两段水银柱的上表面齐平.已知大气压强为75 cmHg,右侧水银柱未进入U形玻璃管的水平部分,两段气体均可视为理想气体.求:  (1)两段水银柱的下表面齐平时气体b的压强; (2)两段水银柱的上表面齐平时环境的温度T2. 解:(1)设大气压强为 $p_0$ , 对气体 $a$ 则有 $p_a=p_0+\rho g h_1$ 对气体 $b$ 则有 $p_b=p_a-\rho g h_2$ 联立两式代入数据得 $p_b=70 cmHg$ 。 (2)升温过程中气体 $b$ 发生等压变化,则温度升高,体积增大,设右侧水银柱下降 $x$ ,变化前后对比如图,气体 $a$ 体积 $V_a=$ $$ \left(L_a-x+h_2-h_1-x\right) S $$ 对气体 $b$ ,由盖一吕萨克定律 $\frac{V_1}{T_1}=\frac{V_2}{T_2}$ 得 $\frac{L_b S}{T_1}=\frac{\left(L_b+x\right) S}{T_2}$缓慢升高环境温度过程中气体 $a$ 也发生等压变化, 由盖一吕萨克定律得 $\frac{L_a S}{T_1}=\frac{V_a}{T_2}$ 联立解得 $T_2=\frac{3600}{11} K \approx 327.3 K$. 
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