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楞瑟-塞灵效应与等效原理
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2025-12-20 15:08
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楞瑟-塞灵效应与等效原理
10.2.4 楞瑟-塞灵效应与等效原理 楞瑟-塞灵进动来自物体的转动给出的对于时空度规的影响,也就是引磁场导致的效应。一个有趣的问题是此效应是否能在等效原理的框架中理解。考虑在一个惯性系中,粒子的运动速度为 $v^{\prime}$ ,加速度为 $a^{\prime}$ .在另一个以角速度 $\omega$ 相对转动的参考系中,如果忽略离心力, $$ a=a^{\prime}-2 v^{\prime} \times \omega, $$ 其中后一项是科里奥利(Coriolis)力.与测地线方程比较,有 $$ a^i=\frac{\mathrm{d}^2 x^i}{\mathrm{~d} t^2}=-\nabla_i \Phi_{\mathrm{g}}-c \frac{\partial A^i}{\partial t}-c\left(A_{i, k}-A_{k, i}\right) v^k $$ 或者 $$ \boldsymbol{a}=\boldsymbol{g}+c \boldsymbol{v} \times(\nabla \times \boldsymbol{A}), $$ 其中 $\boldsymbol{g}=-\nabla \Phi_{\mathrm{g}}-c \frac{\partial \boldsymbol{A}}{\partial t}$ .如果 $\nabla \times \boldsymbol{A}=-2 \boldsymbol{\omega}$ ,则两者符合.因此 $\nabla \times \boldsymbol{A}$ 对应着参考系的进动, $$ \begin{aligned} \boldsymbol{\omega} & =-\frac{1}{2} \nabla \times \boldsymbol{A} \\ & =\frac{G}{c^3} \nabla \times\left(\frac{\boldsymbol{J} \times \boldsymbol{r}}{r^3}\right) \\ & =\frac{G}{c^3 r^5}\left(3 \boldsymbol{r}(\boldsymbol{J} \cdot \boldsymbol{r})-r^2 \boldsymbol{J}\right) \\ & =\boldsymbol{\Omega}_{\mathrm{LT}} . \end{aligned} $$ 由此可见,物体的转动效应可以通过转动参考系来等效理解.我们可以与马赫原理做比较.假定我们在一个平直时空的转动参考系中,系统中的其他物质相对我们转动.在这个转动系中我们也观测到离心力和科里奥利力。这些力并非真实的力,而是来自转动参考系观测者的效应。另一方面,假定我们在一个惯性系中,而宇宙中其他的物质以相反的角速度转动,这些物质的转动是否能够导致同样的赝力?如果回答是能够,则我们可以宣称所有的力都是相对的,即换到一个加速参考系等价于对宇宙进行反加速。尽管上面的讨论显示在线性近似下我们确实有这样的图像,但是在非线性的完整广义相对论中我们找不到这种图像.
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