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数学分析
第八篇 多元函数微分学
偏导数的概念与连续性
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更新:
2025-11-02 09:42
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偏导数的概念与连续性
> 初学者可以参考 高等数学 [偏导数](https://kb.kmath.cn/kbase/detail.aspx?id=380) 进行理解 ## 偏导数的概念 从定义于区域 $D \subset R ^2$ 上的二元函数 $z=f(x, y)$ 开始,固定 $y$ ,若 $z$ 对 $x$ 可导,则就将这个导数称为 $z$ 关于 $x$ 的偏导数,记为 $\frac{\partial z}{\partial x}$ ,或 $z_x$ 。它反映了固定第二个自变量 $y$ 时,因变量 $z$ 关于第一个自变量 $x$ 的变化率。同样可以固定 $x$ ,定义 $z$ 关于 $y$的偏导数,记为 $\frac{\partial z}{\partial y}$ ,或 $z_y$ 。 详细一点说,设 $f$ 在区域 $D$ 上定义,点 $\left(x_0, y_0\right) \in D$ ,则可以定义 $f$ 在该点对 $x$的偏导数为下列偏差商的极限 $$ \frac{\partial f\left(x_0, y_0\right)}{\partial x}=z_x\left(x_0, y_0\right)=\lim _{\Delta x \rightarrow 0} \frac{f\left(x_0+\Delta x, y_0\right)-f\left(x_0, y_0\right)}{\Delta x} $$ 如果该极限存在的话.同样可以定义 $\frac{\partial f\left(x_0, y_0\right)}{\partial y}=z_y\left(x_0, y_0\right)$ . 这里明显可以看到与导数相同之处,偏导数的定义也是逐点进行的,因此是函数的局部性质的反映.在 $\left(x_0, y_0\right)$ 为内点的时候,只要增量 $\Delta x$ 或者 $\Delta y$ 充分小,则极限定义中的偏差商就有意义。 以上定义当然可以推广到在区域 $D$ 上有定义的一般多元函数 $f\left(x_1, \cdots, x_n\right)$ ,定义它在点 $\left(x_1^0, \cdots, x_n^0\right)$ 处的 $n$ 个偏导数,记为 $$ \frac{\partial f\left(x_1^0, \cdots, x_n^0\right)}{\partial x_i}, \quad i=1, \cdots, n $$ 也可以记为 $f_{x_i}\left(x_1^0, \cdots, x_n^0\right), 1=1, \cdots, n$ . > 根据定义可以看到,当对$x$求偏导时,可以把y看成常数。同样当对y求偏导时,把x看成常量。 `例`设 $z=x \cos (x y)$ ,则就有 $$ z_x=\cos (x y)-x y \sin (x y), \quad z_y=-x^2 \sin (x y) $$ `例`设 $u=x^2+y^2+y z e ^{x-z}$ ,则有 $$ u_x=2 x+y z e^{x-z}, \quad u_y=2 y+z e^{x-z}, \quad u_z=y e^{x-z}-y z e^{x-z} $$ `例` 气体状态方程 $p=\frac{R T}{V}$ ,其中 $p$ 为压强,$R$ 为常数,$T$ 为绝对温度, $V$ 为体积.于是在 $T$
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【高等数学】偏导数
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